Найти изображение
t∫0shττdτ.
Приведу оба решения, за которые вы взялись, но не доделали.
1. Решение лобовое
По определению
t∫0shττdτ≓∞∫0t∫0shττdτ⋅e−ptdt=
=−1p∞∫0t∫0shττdτ⋅(e−pt)′dt=−1pt∫0shττdτe−pt|∞0+1p∞∫0shtte−ptdt=1p∞∫0shtte−ptdt.
Вычислим вспомогательное выражение – производную последнего интеграла
−ddp∞∫0shtte−ptdt=∞∫0shte−ptdt=∞∫0et−e−t2e−ptdt=12∞∫0(et−pt−e−t−pt)dt=
=12(11−pet−pt+11+pe−t−pt)|∞0=−12(11−p+11+p),
ddp∞∫0shtte−ptdt=12(11−p+11+p);
откуда, интегрируя обратно, получим
∞∫0shtte−ptdt=12(−ln|1−p|+ln|1+p|)=12ln|1+p1−p|+C.
Определим константу, найдя предел обеих сторон предыдущего уравнения
при бесконечном
p:
limRep→∞∞∫0shtte−ptdt=0=limRep→∞12ln|1+p1−p|+C=limRep→∞12ln|1p+11p−1|+C=C,
C=0,
и подставим в (
1)
∞∫0shtte−ptdt=12ln|1+p1−p|.
Окончательно,
t∫0shττdτ≓1p∞∫0shtte−ptdt=12pln|1+p1−p|.
2. Решение с рядами
Начнём с очевидного
eτ=∞∑n=0τnn!.
Это позволит разложить гиперболический синус
shτ=eτ−e−τ2=12(∞∑n=01n!τn−∞∑n=0(−1)nn!τn)=12∞∑n=01−(−1)nn!τn=
=12∞∑k=0(1−(−1)2k(2k)!τ2k+1−(−1)2k+1(2k+1)!τ2k+1)=∞∑k=0τ2k+1(2k+1)!,
а потом и синус, разделённый на
τ
shττ=∞∑k=0τ2k(2k+1)!.
Отсюда найдём разложение в ряд Тейлора исходного оригинала
t∫0shττdτ=t∫0∞∑k=0τ2k(2k+1)!dτ=∞∑k=0τ2k+1(2k+1)!(2k+1)|t0=∞∑k=0t2k+1(2k+1)!(2k+1).
Перейдём к изображениям. Известно, что
tn≓n!pn+1⟹t2k+1≓(2k+1)!p2k+2,
следовательно
t∫0shττdτ=∞∑k=0t2k+1(2k+1)!(2k+1)≓∞∑k=0(2k+1)!p2k+2(2k+1)!(2k+1)=∞∑k=01(2k+1)p2k+2.
Теперь получим функцию, в которую свёртывается последний ряд. Воспользуемся
известным разложением
11−x=∞∑n=0xn⟹ln|1−x|=−∞∑n=0xn+1n+1,
ln|1+x|=ln|1−(−x)|=−∞∑n=0(−1)n+1n+1xn+1=∞∑n=0(−1)nn+1xn+1.
Вычтем вышеразложенные логарифмы:
ln|1+x|−ln|1−x|=ln|1+x1−x|=∞∑n=0(−1)nn+1xn+1+∞∑n=0xn+1n+1=∞∑n=0((−1)n+1)xn+1n+1=
=∞∑k=0[((−1)2k+1)x2k+12k+1+((−1)2k+1+1)x2k+22k+2]=∞∑k=022k+1x2k+1,
и умножим полученное на
x2:
12xln|1+x1−x|=∞∑k=012k+1x2k+2.
Заменим
x=1p:
∞∑k=01(2k+1)p2k+2=121pln|1+1p1−1p|=12pln|p+1p−1|=12pln|1+p1−p|,
откуда, вспомнив (
2), получим окончательный результат
t∫0shττdτ≓∞∑k=01(2k+1)p2k+2=12pln|1+p1−p|.