До этого мы рассматривали уравнения первого порядка, теперь перейдём к уравнениям более высоких порядков. \[ F\left(x,y,y',\dots y^{(n)}\right)=0 \] Первое, что приходит в голову при таком переходе – как-нибудь понизить порядок.
04.06.2025
09.09.2024
Самостоятельное изучение по д/у для гр. 06-312
Дублирую план на оставшиеся консультации в формате <номер занятия>. <тема>
- Линейные уравнения первого порядка
- Уравнения в полных дифференциалах. Интегрирующий множитель
- Уравнения, не разрешённые относительно производной
Мухарлямов — n:
6,7. Уравнения, допускающие понижение порядка.
28.12.2023
Задания и материалы для дистанционного занятия гр. 06-212 в 8:30 в пт. 29.12.2023
Поверхностный интеграл 1-го рода функции $f(x,y,z)$ по параметрически заданной поверхности $\vec{r}(u,v)$ (где параметры у и в пробегают некую область $\Omega$) обозначается и вычисляется (через обычный двойной интеграл) так: \begin{equation} \iint\limits_{S}f(x,y,z)dS=\iint\limits_{S}f(x(u,v),y(u,v),z(u,v))\left|\vec{r}'_{u}\times\vec{r}'_{v}\right|dudv.\label{base} \end{equation} $\vec{r}'_{u}$ и $\vec{r}'_{v}$ – касательные векторы к поверхности, их векторное произведение $\vec{N}=\vec{r}'_{u}\times\vec{r}'_{v}$ - вектор нормали к поверхности, в интеграл включается его модуль $\left|\vec{r}'_{u}\times\vec{r}'_{v}\right|=\left|\vec{N}\right|$. Можно также считать, что в формуле \eqref{base} \[ dS=\left|\overrightarrow{dS}\right|=\left|\vec{r}'_{u}\times\vec{r}'_{v}dudv\right| \] (в интегралах 2-го рода модуль от $\overrightarrow{dS}$ брать не придётся).
Можно пересчитать выражение $\left|\vec{r}'_{u}\times\vec{r}'_{v}\right|$, воспользовавшись свойствами смешанного произведения и правилом ``БАЦ-ЦАБ'', так (здесь и далее все квадраты векторов – скалярные): \[ \left[\vec{r}'_{u}\times\vec{r}'_{v}\right]^{2}=\left[\vec{r}'_{u}\times\vec{r}'_{v}\right]\cdot\left[\vec{r}'_{u}\times\vec{r}'_{v}\right]=\left(\left[\vec{r}'_{u}\times\vec{r}'_{v}\right],\vec{r}'_{u},\vec{r}'_{v}\right)=\left(\vec{r}'_{u},\vec{r}'_{v},\left[\vec{r}'_{u}\times\vec{r}'_{v}\right]\right)= \] \[ =\vec{r}'_{u}\cdot\left[\vec{r}'_{v}\times\left[\vec{r}'_{u}\times\vec{r}'_{v}\right]\right]= \vec{r}'_{u}\cdot\left(\vec{r}'_{u}\left(\vec{r}'_{v}\cdot\vec{r}'_{v}\right)-\vec{r}'_{v}\left(\vec{r}'_{v}\cdot\vec{r}'_{u}\right)\right)= (\vec{r}'_{u})^{2} (\vec{r}'_{v})^{2} -\left(\vec{r}'_{v}\cdot\vec{r}'_{u}\right), \] \[ \left|\vec{r}'_{u}\times\vec{r}'_{v}\right|= \sqrt{\left[\vec{r}'_{u}\times\vec{r}'_{v}\right]^{2}}= \sqrt{(\vec{r}'_{u})^{2}(\vec{r}'_{v})^{2}-\left(\vec{r}'_{v}\cdot\vec{r}'_{u}\right)}, \] что (с точностью до обозначений) совпадает с формулой в Демидовиче.
Площадь поверхности равна интегралу 1-го рода по этой поверхности от единицы.
25.02.2023
Задания и материалы для дистанционного занятия по математике в сб. 25.02.2023 (Демидович, № 1877, 1893)
Изучая метод неопределённых коэффициентов, мы рассмотрели две разновидности множителей знаменателя: $\left(x-a\right)$ и $\left(x-a\right)^{k}$. Перейдём к третьему типу: $\left(x^{2}+ax+b\right)$. Таким множителям в разложении дроби соответствует слагаемое вида \[ \frac{Ax+B}{x^{2}+ax+b}. \]
Задания и материалы для дистанционного занятия по мат. анализу в сб. 25.02.2023 (Демидович, № 2334, 2335)
Сначала -- прогрев на прошлую тему.
05.11.2022
Задания и материалы для дистанционного занятия гр. 06-261 в 12:10 в сб. 5.11.2022 (Демидович № 506, 514, 517, 530, 542)
Второй замечательный предел записывается так: \[ \lim_{x\to\infty}\left(1+\frac{1}{x}\right)^{x}=\lim_{x\to0}\left(1+x\right)^{\frac{1}{x}}=e, \]
Задания и материалы для дистанционного занятия гр. 06-245 в 10:10 в сб. 5.11.2022 (Демидович № 435, 438, 459, 471, 472, 474.1, 474, 482)
Корни
Из теории мы знаем, что непрерывны (везде, где определены) функции тригонометрические, $e^{x}$, $\ln x$, $x^{\alpha}$, и как частный случай последнего – корни любых степеней. Последнее позволяет вносить предел под корень, если только подкоренное выражение имеет конечный предел.
Задания и материалы для дистанционного занятия гр. 06-212 в 8:30 в сб. 5.11.2022 (Демидович № 1386, 1327)
Логично расширить идею разложения, которое использовалось при определении дифференциала: если у приращения функции можно выделить линейную часть по приращению аргумента, то почему нельзя выделить части, зависящие от приращения аргумента квадратично, кубично и так далее? Эта мысль воплощается в способе разложения функций, который называется формулой Тейлора. Согласно ей, вокруг точки $x_{0}$ \[ f\left(x\right)=\sum_{k=0}^{n}a_{k}\left(x-x_{0}\right)^{k}+R, \] причём коэффициенты $a_{k}$ не зависят от $x$ и вычисляются по формуле \[ a_{k}=\frac{f^{\left(k\right)}\left(x_{0}\right)}{k!}; \] а $R$ называется остаточным членом и оценивается разными способами.
06.11.2021
Задания и материалы для дистанционного занятия гр. 06-012 в 8:30 в сб. 6.11.2021 (Даишев, Кузнецова № 8.1 п.6; № 8.2 п. 3,4; 8.5 п.3; 8.11 п.2)
Изолированная особая точка функции – это точка, в которой функция не аналитична, но в любой окресности этой точки (кроме самой точки) - аналитична. Чем нам будут полезны изолированные особые точки (далее я их буду называть просто особыми точками) и что мы будем с ними делать - зависит от их разновидности.
02.11.2021
Задания и материалы для дистанционного занятия гр. 06-061 в 11:50 в вт. 2.11.2021 (Даишев, Кузнецова № 1.6 п.4, 2.11 п.4, 2.12 п.1)
Основы мы проходили в начале первого курса, так что начало объясню пунктирно.